第473章 最后的答案
报告会继续进行着。
对于今天的报告，徐川并没有做多么的详细的报告。
毕竟今天的研讨会，是数学界而不是物理界的。
尽管解释非平衡状态强关联电子体系使用的是数学方法，但报告厅中，估计没有几个人能听懂这些东西。
毕竟这是属于物理领域的内容。
或许威腾，邱成桐等少部分的人能完全理解他的报告，但对于整篇方法与论文来说并没有多大的意义。
这种东西，终究还是要通过整个物理界的认可的。
“.考虑一个双变量函数f(x1，x2)的第二个变量在一组完备的单变量基函数{φi（x）}i=1^N。展开f(x1，x2)=∑^ni=1bi（x1）φ（x2），可得系数bi（x1）是第一个变量的函数。”
“基函数进一步展开为.”
“f(x1，x2)=∑^ni＞JCij[φi（x1）φj(x2)-φi（x1）φJ（x2）]=∑^ni＞J|φi（x1）φi（x2）/φj（x1）φj（x2）|”
话还没说完，一个念头犹如灵光般忽然在他脑海中划过。
“非平衡体系是非保守的非哈密顿体系，故非平衡体系上定义的熵本质上并不能等同于热力学意义上的熵。”
“结合在非平衡态强关联体系，高能量点位的原子在取代了低能量的点位后，通过狄拉克锥分裂成为了两个具有相反手性的Weyl节点，形成了多站点效应，从而具备非平衡态强关联状态。”
其新颖性和复杂性使得这类系统中存在大量未知的基本物理问题和新奇的物理现象，想要寻找到了一种新的框架和理论，去完成统一，难度之大，丝毫不亚于解决的一个七大千禧年难题。
“很感谢大家耐心的倾听，相关的内容我会在后续整理成对应的论文，发布到Arxiv预印本网站上以供大家浏览。”
徐川点了点头，这位他曾经的导师便迫不及待的开口道：“在你报告的强关联电子体系中，非平衡过程的熵变是怎么定义的？”
“我的研究也就截至到这里了，也就是说，在频率空间中，通过玻尔兹曼函数与蒙特卡罗方法结合，线性谱可以对不同动量“自旋子”的连续谱进行描述。”
听到这话，因听不懂整个报告过程而百无聊赖正发呆的工作人员陡然惊醒了过来，快速的点了点头后小跑了出去。
“.”
原本那些已经有些模糊的想法在这会重新在脑海中浮现，且更加清晰和自然。
爱德华·威腾的问题，也是他一直在追寻的目标，寻找到一种新的框架与理论，统一强关联电子体系中的各类问题与理论。
不一会，几名工作人员便拖着几张黑板赶了过来。
哪怕他是重生回来的，拥有着未来的目光，也找不到一种合适的方式来完成这个目标。
“它可以用相空间收缩来定义，即对于X·=f（x）相空间体积不保守，故散度σ（x）=-∑ixifi(x)非零。在模型下，一个机械系统C0和若干机械系统Ci接触，可根据我之前讲述的详[1]推导得到σ(x)=∑jQj˙(x)/kBTj+R˙(x)。”
而报告台上，徐川已然沉浸在自己的世界中，一点点将自己心中的思路梳理开来。
黑板前，徐川板书着前段时间自己对于强关联电子体系的研究。
甚至，已经有人开始掏出了手机，拍摄着视频记录着。
“以上，就是非平衡态强关联体系在数学上的解释，也是我今天的报告内容。”
手中的粉笔在黑板上列下最后一行算式，徐川长舒了口气，这个问题终究不是那么容易解决的，他已经卡在这里有一段时间了。
待到徐川的话音落下，他并没有坐下，而是接着提问道：
“那对于电子关联体系其电荷、自旋和相位在不同的原子核构型下都可以形成复杂的集体模式，该如何使用你这套理论进行解释？”
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